Instrukcija

Magnetinio srovės lauko sukūrimas Paimkite laidininką ir prijunkite jį prie srovės šaltinio, įsitikindami, kad laidininkas neperkais. Prie jo pridėkite ploną magnetinę adatą, kuri gali laisvai suktis. Montuodami jį skirtinguose erdvės taškuose aplink laidininką, įsitikinkite, kad jis yra nukreiptas išilgai magnetinio lauko linijų.

Magnetinis lauke Nuolatinis magnetas Paimkite nuolatinį magnetą ir laikykite jį šalia objekto, kuriame yra daug . Iš karto atsiras magnetinė jėga, pritraukusi magnetą ir geležinį kūną – tai pagrindinis magnetinio lauko įrodymas. Ant popieriaus lapo uždėkite nuolatinį magnetą ir pabarstykite jį smulkiomis geležies drožlėmis. Po kurio laiko pasirodys popieriaus lapas, iliustruojantis magnetinio lauko linijų buvimą. Jos vadinamos magnetinės indukcijos linijomis.

Elektromagneto magnetinio lauko sukūrimas Prijunkite ritę su izoliuotu laidu prie elektros srovės šaltinio. Kad nesudegintumėte laido, nustatykite reostato didžiausią varžą. Įdėkite magnetinę šerdį į ritę. Tai gali būti minkštos geležies gabalas arba. Jei manoma, kad jis gauna magnetinį lauke, geležinė šerdis (magnetinė grandinė) turi būti įdarbinta iš viena nuo kitos izoliuotų plokščių, kad būtų išvengta Foucault srovių, kurios neleis susidaryti magnetiniam laukui. Prijungę grandinę prie srovės šaltinio, pradėkite lėtai judinti reostato slankiklį, įsitikindami, kad ritės apvija neperkaista. Tokiu atveju magnetinė grandinė pavirs galingu magnetu, pritrauks ir laikys masyvius geležinius objektus.

Kuria galingą elektro magnetai yra sudėtinga techninė užduotis. Pramonėje, taip pat kasdieniame gyvenime, reikalingi didelės galios magnetai. Daugelyje valstybių jau veikia magnetinės levitacijos traukiniai. Greitai mūsų šalyje dideliais kiekiais pasirodys automobiliai su elektromagnetiniu varikliu su prekės ženklu „Yo-mobile“. Bet kaip gaminami didelės galios magnetai?

Instrukcija

Pramonėje plačiai naudojami galingi elektromagnetai. Jų dizainas yra daug sudėtingesnis nei nuolatinių magnetai. Norėdami sukurti galingą elektromagnetą, jums reikia ritės, susidedančios iš varinės vielos apvijos, taip pat iš geležinės šerdies. Stiprumas šiuo atveju priklauso tik nuo srovės, traukiamos per ritinius, stiprumo, taip pat nuo vielos apsisukimų skaičiaus ant apvijos. Reikėtų pažymėti, kad esant tam tikram srovės stiprumui, geležies šerdies įmagnetinimas yra prisotintas. Todėl galingiausi pramoniniai magnetai gaminami be jo. Vietoj to pridedama dar šiek tiek vielos. Daugumoje galingų pramoninių magnetų su geležimi vielos apsisukimų skaičius retai viršija dešimtį metre, o naudojama srovė yra du amperai.

Magnetinį lauką gali sukurti įkrautų dalelių judėjimas, kintamasis elektrinis laukas arba dalelių magnetiniai momentai (nuolatiniuose magnetuose). Magnetiniai ir elektriniai laukai yra vieno bendro lauko – elektromagnetinio – apraiškos.

Tvarkingas įkrautų dalelių judėjimas

Tvarkingas įkrautų dalelių judėjimas laidininkuose vadinamas elektros srove. Norėdami jį gauti, turite sukurti elektrinį lauką, naudodami srovės šaltinius, kurie atlieka teigiamų ir neigiamų krūvių atskyrimą. Mechaninė, vidinė ar bet kokia kita šaltinio energija paverčiama elektros energija.

Pagal kokius reiškinius galima spręsti apie srovės buvimą grandinėje

Įkrautų dalelių judėjimo laidininke nematyti. Tačiau apie srovės buvimą grandinėje galima spręsti pagal netiesioginius požymius. Tokie reiškiniai apima, pavyzdžiui, šiluminį, cheminį ir magnetinį srovės poveikį, pastarasis stebimas bet kuriuose laidininkuose – kietuose, skystuose ir dujiniuose.

Kaip atsiranda magnetinis laukas?

Aplink bet kurį srovės laidininką yra magnetinis laukas. Jį sukuria judantys. Jei krūviai yra nejudantys, aplink juos susidaro tik elektrinis laukas, tačiau vos tik atsiranda srovė, atsiranda ir srovės magnetinis laukas.

Kaip nustatyti magnetinio lauko egzistavimą?

Magnetinio lauko egzistavimą galima nustatyti įvairiais būdais. Pavyzdžiui, šiam tikslui galite naudoti mažas geležies drožles. Magnetiniame lauke jie įmagnetinami ir virsta magnetinėmis rodyklėmis (kaip kompasas). Kiekvienos tokios rodyklės ašis nustatoma magnetinio lauko jėgų veikimo kryptimi.

Pati patirtis atrodo taip. Ant kartono užpilkite ploną geležies drožlių sluoksnį, praveskite tiesiu laidininku ir įjunkite srovę. Pamatysite, kaip, veikiant srovės magnetiniam laukui, pjuvenos išsidės aplink laidininką koncentriniais apskritimais. Šios linijos, išilgai kurių yra magnetinės adatos, vadinamos magnetinio lauko magnetinėmis linijomis. Rodyklės „Šiaurės ašigalis“ kiekviename lauko taške laikomas kryptimi.

Kokios yra srovės sukuriamo magnetinio lauko magnetinės linijos

Srovės magnetinio lauko magnetinės linijos yra uždaros kreivės, dengiančios laidininką. Su jų pagalba patogu pavaizduoti magnetinius laukus. Ir kadangi magnetinis laukas yra visuose erdvės taškuose aplink laidininką, magnetinė linija gali būti nubrėžta per bet kurį šios erdvės tašką. Magnetinių linijų kryptis priklauso nuo srovės krypties laidininke.

) yra materialus, bet nematerialus kūnas, objektas ar net laukas. Paprasčiausia forma jis vaizduoja uždarus eterio srautus žiedinės (srovę nešančios vielos) arba toroidinės (srovę nešančios kilpos, ritės) formos. Magnetinį lauką sukuria judantys krūviai kaip jų žiedo sukimosi suma, sklindanti eteryje.

Kasdieniame gyvenime magnetinio ir elektromagnetinio laukų sampratos nėra panašios tik tuo, kad elektromagnetinis laukas turi dirbtinį elektrinį atsiradimo būdą. Šiuolaikinėje fizikoje elektromagnetinio lauko sąvoka yra bendresnė, tačiau nėra jokios realios priežasties atskirti šias sąvokas vieną nuo kitos.

Pagrindinės magnetinio lauko savybės

• Magnetinis laukas turi eterodinaminį, sūkurinį pobūdį.
• Ritės magnetinis laukas yra toroidiniai arba žiediniai eterio srautai.
• Eterio judėjimas yra uždaras, tačiau jis sklinda statmena kryptimi šviesos greičiu.
• Statmenų greičių santykis (eterio greitis sraute ir sklidimo greitis) suteikia magnetinio lauko indukcijos reikšmę:

Vortex modelis

Tor yra mažiausias elektromagnetinio lauko elementas

Elektriniai ir magnetiniai laukai visada yra tarpusavyje susiję, tačiau ne kiekvienu atveju jie pasireiškia matuojant prietaisais, kai kur sumuojasi iki nulio. Viską lemia energijos tvermės ir judėjimo dėsniai. Manoma, kad elektrinio lauko linijos turi pradžią ir pabaigą, o magnetinio lauko linijos yra uždaros. Tačiau jei lauką laikysime eterio srove (kažko srautu, kuris neša su savimi energiją ir neperduoda materijos atomų), tai esant elektriniam laukui, srauto pradžioje savaiminis mažėjimas. eterio (energijos) kiekyje atsirastų, o jo pabaigoje – praktikoje dar nepastebėta sankaupa. Tai reiškia, kad elektros linijos turi du eterio srautus: nuo pradžios iki pabaigos ir nuo pabaigos iki pradžios. Pavyko rasti atitinkamą iliustraciją (15 pav.) tokio proceso dujose, panašiai kaip sūkurys Ranque vamzdyje (du sūkuriai vienas kito viduje).

Žemiau – eksperimentai baseine: lėkšte, kaip irklu, semdavo vandenį, iš to susidarė pusiau dublikas sūkurys. Dažikliai buvo pilami į du vandens paviršiuje susidariusius piltuvus: raudoną ir mėlyną. Paaiškėjo, kad sūkurys ne tik sukasi, bet ir tuo pat metu apsiverčia iš vidaus kaip kojinė (16 pav.). Įdomus faktas, kad sūkurio susidarymo priežastis buvo vandens klampumas. Tai taip pat sukels jo susilpnėjimą ir nykimą.

Pats trumpiausias sūkurys, kuriame visa energija sutelkta mažame tūryje, turės didžiausią stabilumą ir gyvenimo trukmę. Tokiu atveju mažiau energijos bus sunaudota sūkurio sienelių trinčiai į terpę įveikti. Sėkmingiausia tokio sūkurio geometrinė figūra yra toras. Pavyzdžiui, išlyginant tornado kūną iki aukščio, lygaus jo skersmeniui (17 pav.) arba sumažinant sūkurių ilgį vandenyje, suspaudžiant juos kampu nuo 180 laipsnių iki 5-10 laipsnių (18 pav.) . Manoma, kad tornado sukimosi judėjimas yra nubrėžtas, o vandens sūkuriams dėl vaizdo įrašo yra nurodyta tikroji kryptis. (Šiauriniame pusrutulyje oras sukasi tornaduose, kaip taisyklė, prieš laikrodžio rodyklę, pietiniame pusrutulyje - rodyklės kryptimi, tačiau yra ir išimčių).

Stabilizuotame sūkuryje, ypač jo galuose, viso srauto greičiai perskirstomi taip, kad bendra kinetinė energija išlieka pastovi. Įvardinkime greičius kaip pirminiame šaltinyje: toroidinis (transliacinis) ir žiedinis (sukimosi). Suminio srauto greičio skilimas toroide į dvi viena kitai statmenas dedamąsias parodytas 19 paveiksle. Pagal V. A. Atsyukovskio teoriją „elektros krūvis yra žiedinio eterio greičio srauto tankio cirkuliacija per visą dalelės paviršius“, o „kadangi dalelių orientaciją lemia toroidinis judėjimas, tai dalelių magnetinis momentas tapatinamas su toroidiniu eterio judėjimu jo paviršiuje. Šiame teiginyje yra netikslumas: laukų pavadinimai pertvarkyti, tačiau idėja apie abipusį elektrinio ir magnetinio laukų transformaciją yra teisinga.

Faktas yra tas, kad mus mokė taip: „magnetinis laukas sąveikauja tik su magnetiniu lauku, o elektrinis – su elektriniu lauku“. Tačiau susipažinę su išradingo problemų sprendimo (TRIZ) teorija, sužinome, kad neįmanoma sugalvoti kažko iš esmės naujo, jei mąstome įprastomis kategorijomis, neatsisakydami visuotinai priimtų nuomonių ir sprendimų. Psichologinė inercija verčia mus mąstyti stereotipiškai, o tai dažnai veda mąstymą į aklavietę. Žvelgiant į magneto jėgos linijas, aš tikrai noriu priskirti magnetinį lauką toroidiniam eterio judėjimui. Tačiau nepamirškite, kad magnetas yra dalelių sistema, o jo magnetinis laukas yra daugelio dalelių sąveikos apraiška (20 pav.). Sistema – tai tvarkingai sąveikaujančių elementų visuma, turinti savybių, kurios nėra redukuojamos į atskirų elementų savybes (pavyzdys: „lėktuvo“ sistema gali skristi, bet kiekviena atskira jos dalis negali skristi pati.). Priešingu atveju, kokia prasmė organizuoti kelių objektų sąveiką, siekiant įgyti naują savybę ar kokybę, jei vienas iš esamų objektų tai jau turi? Todėl neteisinga atskiroms jo dalims priskirti „sisteminę savybę“. Vėliau bus parodyta, kodėl magnetinės linijos yra susijusios su apskritimu.

Nuolatinio magneto kūnas susideda iš atomų ir elementariųjų dalelių, turinčių krūvį ir magnetinį momentą. Tai reiškia, kad magnetinio lauko šaltinio reikia ieškoti elektronų ir protonų struktūroje. Atsyukovskio modelyje protonas atrodo kaip svogūnas (21 pav.), nes eterio toroidas yra šiek tiek deformuotas dėl didelio eterio srauto greičio jo centrinėje skylėje.

Manau, kad toks modelis nėra pakankamai konkretus, nes nepaaiškina, kodėl ir kiek posūkių turi būti kiekviena kryptimi. O tai svarbu energijų pasiskirstymui. Siūlomame alternatyviame modelyje kiekvienas eterio (amero) elementas daro du posūkius: vieną kartą išilgai mažojo toroido apskritimo, eidamas per centrinę skylę, antrą kartą juda statmena plokštuma - išilgai didžiojo apskritimo, aplink skylę, tada kartojasi judėjimo trajektorija. Tai atitinka mažiausio veiksmo principą. Toks kelias bus trumpiausias, atitinkantis mažiausią besisukančios dalelės energiją. Siūlomame protono (ir elektrono) modelyje nėra deformacijos dėl didelio eterio srauto skylėje greičio, išsaugoma formos simetrija ir spurga lieka spurga, o tiksliau – apvalus karoliukas (pvz. , kamuolinis žaibas yra toras, bet suspaustas išorinio eterio slėgio beveik iki rutulio formos).

Judant kameros turėtų „nušluoti“ visą toro paviršių. Norėdami tai padaryti, kaip jau minėta, jie turi padaryti vieną apsisukimą toro plokštumoje ir dar vieną apsisukimą plokštumoje, statmenoje jam. Simuliaciją atlikime ant popierinės juostos (22 pav.). Tegul vidurinė popieriaus juostelės linija yra fotoaparato trajektorija. Vieną juostos galą pasukame 360 ​​laipsnių kampu - tai bus lygiavertis dalelės judėjimui, kai ji praeina pro skylę (toroidinis komponentas). Susuktos juostelės galus sujungiame, suformuodami žiedą (22 pav., a), – tai bus lygiavertė dalelei, besisukančiai aplink skylę (žiedinė sudedamoji dalis). Sukasi pakaitomis dideliu arba mažu spinduliu (22 pav., c). Paėmę daug tokių plonų popierinių juostelių ir iš jų suklijuodami daugmaž apvalią spurgą, gauname elektromagnetinio toro modelį. Eterio dalelės jame judės, sukasi ir apsivynios, nesusidurdamos viena su kita.

Gautą judėjimo trajektoriją galima pavaizduoti kaip išilgai Möbius juostos priklijuotą siūlą (23 pav.), kuris padarys du posūkius ir nesusikirs su savimi. Tuo pačiu metu, pravažiuodamas pirmąjį posūkį, jis priartės prie savo pradžios, tačiau kitoje popieriaus pusėje ir norint užsidaryti, reikia dar vieną posūkį.

Siūlas sudaro spiralę su dviem tokio paties spindulio posūkiais. Jeigu dabar spiralę perkelsime į torą ir pakeisime posūkių spindulius (22 pav., c), tai gausime modelį, primenantį sraigę, galaktikos sandarą, Fibonačio spiralę (24 pav.). Verta paminėti, kad Fibo-nacci skaičiai atsiranda gyvomis formomis: lapų ir žiedlapių išdėstymas augaluose, sėklos saulėgrąžose, lėkštės kankorėžiuose. Žmogaus kūno ir veido harmonija slypi aukso pjūvio proporcijoje.

Modeliavimo pagrindu siūlomi patobulinti protono ir elektrono modeliai eterinių sūkurių toroidų pavidalu (25 pav.). Toroido magnetinis laukas nuo elektrinio skiriasi tik eterio greičio vektoriaus kryptimi. Matematiškai šie du laukai yra bendro greičio projekcijos? besisukantis srautas viena kitai statmenomis kryptimis B (? x) ir E (? y). Maxwellas mieliau interpretavo magnetinį lauką kaip sukamąjį judesį dėl to, kad Faradėjus atrado magnetinio lauko savybę pasukti kai kuriuose kristaluose šviesos poliarizacijos plokštumą. Todėl čia aprašytame modelyje žiedo sukimasis tapatinamas su magnetiniu lauku, o į vidų įvyniojamas, toroidinis sukimasis – su elektriniu lauku.

Taigi pakartokime. Didelio skirtumo tarp magnetinio ir elektrinio laukų nėra – abu jie reprezentuoja bendrą eterio srautą, kuris, suskaidytas į transliacinius ir sukimosi komponentus, gali būti laikomas dviem skirtingos „struktūros“ laukais. Sąvoka „lauko linija“ naudojama tik vizualiniam eterio srautų krypčių atvaizdavimo būdui. Šios įsivaizduojamos linijos neturi vidinės struktūros. Sudėjus du lauko komponentus, gauname elektromagnetinį torą – tai bus elektromagnetinio lauko „elementarioji dalelė“. Kol kas nežinoma, ar tokiai dalelei yra nustatytas minimalus dydis, tačiau aišku viena – negalima priversti vieno lauko egzistuoti be kito, galima tik kompensuoti vieno iš laukų veikimą. Pavyzdžiui, įkrautos laidžios sferos paviršiuje ji bus kaip daugybė eterinių fontanų. Sferos magnetinis laukas pasklinda per jo paviršių ir kompasas jo neaptinka. Panašiai ir su magnetu: lauke esantys eteriniai srautai tekės viena kryptimi, sąveikaudami su magnetine adata, o elektrinis laukas neperžengs magneto.

Laidininko su nuolatine srove magnetinis laukas

Elektrotechnikoje elektromagnetinius laukus sukuria elektronai. Jei svarstysime atskirą dalelę, tai beveik elektroninis eteris dėl klampumo bus įtrauktas į besisukantį dalelės paviršių, o šalia elektrono bus sukurtas eterio sūkurinis vamzdis (gali būti sąlyginai). lyginant su cilindru). Faradėjus užsiėmė eterio jėgos vamzdžių tyrimais. Gautame sūkuriniame vamzdyje eterio srautai juda išilgai žiedų plokštumoje, statmenoje vamzdžio ašiai (apskritimas apskritime), ir juda pirmyn ir atgal lygiagrečiai cilindro ašiai. Tai galima įsivaizduoti kaip dvi spyruokles, įkištas viena į kitą, tik suvyniotos skirtingomis kryptimis (taip siuvimo siūlai išsidėstę gretimuose ritės sluoksniuose). Ta kryptimi, kuria elektronas „pučia“ eterį iš savo skylės, vamzdelio ilgis yra ilgesnis. Autorius

kitoje elektrono pusėje sūkurys daug trumpesnis (26 pav.).

Kai elektronai yra tolygiai paskirstyti visame laidininko tūryje ir atsitiktinai orientuoti, magnetinis laukas nebus aptiktas. Kompaso adata tokiems matavimams yra per didelė: daugelio elektronų magnetinės linijos stums ją į dešinę, paskui į kairę, iš viso duodamos nulį. Bet jei grandinėje yra elektros srovė, kurią sukelia potencialų skirtumas laidininko galuose, tada elektronai laidininke išsiskirs pagal elektrinio lauko linijas (kaip spurgos ant stygos, 27 pav.). Dalis eterio srautų yra kompensuojama (raudonos linijos), o kita dalis, priešingai, apibendrinta jo poveikiu kompasui (mėlynos linijos). Elektronai pradės judėti link maitinimo šaltinio „pliuso“ dėl to, kad jie apsisuko elektriniame lauke (poliarizuoti), o jų sukimasis dabar nukreiptas daugiausia viena kryptimi. „Dažniausiai“, nes poliarizacija nebaigta – ji „numušama“ susidūrus su kitomis dalelėmis.

Oerstedo eksperimentas parodė, kad šalia laidininko esančios magnetinio lauko linijos yra statmenos srovės tekėjimo krypčiai. Netoli laidininko nėra jokių „įstrižų komponentų“, kurie tekėtų iš elektrinių ir magnetinių laukų derinio.

Protonų ir elektronų magnetinis laukas

Atėjo laikas pakalbėti apie tai, kaip sukasi elektronas ir kaip sukasi protonas. Kaip sužinoti, kur nukreiptas jų magnetinis momentas? 28 paveiksle parodyta X-dalelė, kuriai žinomas tik toroidinis sukimasis. Kaip bus parodyta vėliau, jis išsirikiuos magnetiniame lauke taip, kad iš skylės išpučiamas eteris būtų nukreiptas į išorinio magnetinio lauko sroves. Tai stabili padėtis dėl minimalaus slėgio dalelių periferijoje. Iš eksperimentų žinodami, kur teigiamai arba neigiamai įkrauta dalelė nukryps magnetiniame lauke, galime nubrėžti žiedinio sukimosi greičio kryptį υ k.

Dėl ko dalelė nukrypo nuo pradinės judėjimo krypties? Lorenco jėga, o jei pažvelgsime atidžiau, veikimo mechanizmą apibūdina Magnuso jėga, veikianti iš į dujas panašaus eterio besisukančią dalelę. Mūsų dalelė į magnetinį lauką skrenda pagal inerciją – svarbus taškas! Jei jis skrenda iš inercijos, tai eteris jį sulėtins, priešinsis. Ir jei greitėjimo laukas vis dar aktyvus, tai jo srautas, priešingai, prisidės prie judėjimo, o Lorenco jėga šiuo atveju bus nukreipta kita kryptimi. Inercija skraidančioje dalelėje terpė turės stabdymo efektą artėjančio priešpriešinio srauto pavidalu, kurio greitis rodomas υ, plg. Terpės judėjimo greičiai dalelės υ cp atžvilgiu ir eterio sukimosi dalelėje υ k greičiai nesudės tiksliai taip, kaip parodyta 29 paveiksle, tačiau kokybiškai vaizdas bus lygiai toks pat. Greičio sumažėjimas dujose (eteryje) prilygsta slėgio padidėjimui. Padidėjusio terpės slėgio įtakoje toroidas pradės judėti mažesnio slėgio kryptimi.

Verta išsamiau apsvarstyti Magnuso efektą, nes šioje knygoje apie eterodinamiką yra netikslumų. Cilindras sukasi vietoje, pats nejuda, o ant jo bėgantis oras sukuria Magnuso jėgą (30 pav.). Iš viršaus srautas vienareikšmiškai sulėtina cilindro sukimąsi, viename iš sluoksnių bus nulinis greitis - ten slėgis didžiausias. Iš apačios, priklausomai nuo srauto greičių υ ir υ santykio, artėjantis srautas arba sulėtina cilindro sukimąsi, arba netgi skatina atsisukimą. Bet bet kuriuo atveju šioje situacijoje galutinis mažesnio srauto greitis bus didesnis ir slėgis ten sumažės. Slėgio grafiko eskizas prie besisukančio cilindro atrodys taip, kaip parodyta 30 pav. Priklausomai nuo cilindro sukimosi greičių ir srauto greičio santykio, grafikai šiek tiek skirsis, tačiau slėgio skirtumo ženklas ΔР aukščiau. o žemiau cilindro nuo to nepasikeis ir jėga bus nukreipta į tą pačią pusę.

nuolatiniai magnetai

Nuolatinio magneto lauką sukuria elektronų srautas, kurių kiekvienas daro savo nedidelį indėlį į bendrą lauką. Jei, vaizdžiai tariant, trajektoriją, kuria amerai juda aplink elektroną, traukiame ilga skiltimi, tai galime jį ištraukti. Tada bus galima fotografuoti - šalia magneto bus „gėlė“, kaip parodyta 51 paveiksle (nuotrauka daryta naudojant magneto-optinį Kerr efektą).

Nuolatinių magnetų prigimtį galima pavaizduoti per eterio sūkurį (elektrinio lauko jėgos vamzdelį), kuris sukuria elektronų poliarizaciją ir reiškinį, panašų į srovės tekėjimą superlaidininke. Pašalinus nuo metalinio ruošinio išorinį magnetinį lauką, poliarizuoti elektronai kurį laiką lieka savo vietose. Jų elektros srovės susijungia ir sudaro daug didelių sūkurinių vamzdžių, kaip ir elektros grandinėje. Logiška manyti, kad elektronai jų viduje juda superlaidžiu režimu, antraip naujai pagamintas magnetas įkaistų nuo Džaulio šilumos išsiskyrimo, kuris dažniausiai lydi nuolatinę elektros srovę. Tikėtina, kad tai, kad eterio vamzdeliai yra uždaryti magneto viduje, leidžia jiems kartu su elektronais suformuoti elektromagnetinį lauką, panašų į atomų lauką. Jis sukuria atsparumą svyruojantiems kristalinės gardelės atomams ir neleidžia jiems kirsti bei sunaikinti eterinių vamzdynų. Kaip tiksliai yra sūkuriniai vamzdeliai magnete, tiksliai pasakyti sunku, nes tai priklauso nuo gamybos technologijos. Bet, tikėtina, jie išsidėstę koncentriniais apskritimais, atkartojančiais įsivaizduojamas magnetinio lauko linijas, dėl kurių atsirado toks elektronų išsidėstymas (52 pav.). Maitinimo vamzdžių, einančių palei magneto paviršių (kaip kai nuolatinė srovė teka per laidininką), greičiausiai nėra. Netekę maisto energijos iš daugelio sūkurių greitai lieka tik tie, kurie rado sau vietą tarp atomų, kur pasipriešinimas jų eteriniams srautams yra minimalus.

Jei magnetinio lauko simetrija kažkur pažeidžiama, tai reiškia, kad kai kurie eteriniai vamzdeliai užsidarė anksčiau laiko. Tada susidaro lokalus magnetinis polius ir magnetiniais davikliais galima nustatyti lauko netolygumus (paprasčiausias būdas yra geležies drožlėmis). Dėl to, kad elektronai turi masę, taigi ir inerciją, neverta stipriai daužyti magneto – tai sukels elektronų poslinkį, jų išskridimą iš eterio vamzdelių, dalinį išmagnetinimą (eterio sunaikinimą). vamzdynai)

ir vietinis magneto šildymas. Tas pats nutiks ir su magneto kaitinimu: esant dideliam šiluminiam greičiui, įvyks daug elektronų susidūrimų su atomais ir sunaikinami eteriniai sūkuriai, kurie laikė ir palaikė elektronų srautus. Taip pat galima suspausti ir sunaikinti sūkurinius vamzdelius, jei du greta vamzdžio esantys atomai vibracijų metu priartėjo vienas prie kito tiek, kad užblokavo sūkurį savo elektronų apvalkalu.

Neatmetama spiralinė elektronų trajektorija, o ne žiedinė (53 pav.). Kadangi išorinis laukas negali išnykti akimirksniu, jo sumažėjimas iki nulio gali sulaužyti apskritimo simetriją. Tai nepažeis magneto išorinio lauko simetrijos, nes pusė pirmojo posūkio elektronų turės magnetinį lauką, pasvirusį viena kryptimi (spirale žemyn), o antroji pusė (spirale aukštyn) būti pasviręs priešinga kryptimi.

Dviejų magnetų sąveiką lengviau laikyti dviejų tos pačios arba skirtingų krypčių žiedinių srovių pritraukimu arba atstūmimu. Kaip tiksliai srovės veikia viena kitą, lemia Ampero jėga. Toks magnetų sąveikos mechanizmas yra V. A. Atsukovskio pasiūlyta alternatyvi versija.

Vaizdų galerija

Ryžiai. 15 – dujų sūkurys atmosferoje.



Ryžiai. 16 - viesulai vandenyje.



Ryžiai. 17 – srautų judėjimas sūkuriu.



Ryžiai. 18 - Pagrindinės srovės apvertimas ir sukimas.



Ryžiai. 19 - Eteris teka sūkuriu toroidu (pagal Atsyukovsky).



Ryžiai. 20 – Skirtumas tarp sistemos ir jos dalių.



Ryžiai. 21 - Eterinis protono modelis (pagal Atsyukovsky) skyriuje.

Magnetinio lauko šaltiniai yra juda elektros krūviai (srovės) . Magnetinis laukas atsiranda erdvėje, supančioje srovės laidininkus, lygiai taip pat, kaip elektrinis laukas atsiranda erdvėje, supančioje nejudančius elektros krūvius. Nuolatinių magnetų magnetinį lauką taip pat sukuria elektrinės mikrosrovės, cirkuliuojančios medžiagos molekulėse (Ampère'o hipotezė).

Norint apibūdinti magnetinį lauką, reikia įvesti lauko charakteristiką, panašią į vektorių įtampa elektrinis laukas. Tokia savybė yra magnetinės indukcijos vektorius Magnetinės indukcijos vektorius nustato jėgas, veikiančias sroves arba judančius krūvius magnetiniame lauke.
Teigiama vektoriaus kryptis laikoma kryptimi nuo pietinio poliaus S iki magnetinės adatos, kuri laisvai įtaisyta magnetiniame lauke, šiaurinio poliaus N. Taigi, tiriant srovės ar nuolatinio magneto sukuriamą magnetinį lauką, naudojant nedidelę magnetinę adatą, tai įmanoma kiekviename erdvės taške

Norint kiekybiškai apibūdinti magnetinį lauką, būtina nurodyti metodą, kaip nustatyti ne tik
vektoriaus kryptis bet ir jo modulis Magnetinės indukcijos vektoriaus modulis yra lygus didžiausios vertės santykiui
Amperinė jėga, veikianti nuolatinės srovės laidininką iki srovės stiprumo aš laidininke ir jo ilgis Δ l :

Ampero jėga nukreipta statmenai magnetinės indukcijos vektoriui ir srovės, tekančios laidininku, krypčiai. Ampero jėgos krypčiai nustatyti paprastai naudojama kairės rankos taisyklė: jei padėsite kairę ranką taip, kad indukcijos linijos patektų į delną, o ištiesti pirštai būtų nukreipti išilgai srovės, tada atitrauktas nykštys parodys laidininką veikiančios jėgos kryptį.

tarpplanetinis magnetinis laukas

Jei tarpplanetinė erdvė būtų vakuumas, tai vieninteliai magnetiniai laukai joje galėtų būti tik Saulės ir planetų laukai, taip pat galaktinės kilmės laukas, besitęsiantis išilgai mūsų Galaktikos spiralinių šakų. Tokiu atveju Saulės ir planetų laukai tarpplanetinėje erdvėje būtų itin silpni.
Tiesą sakant, tarpplanetinė erdvė yra ne vakuumas, o užpildyta jonizuotomis dujomis, kurias skleidžia Saulė (saulės vėjas). Šių dujų koncentracija 1-10 cm -3, tipiniai greičiai – nuo ​​300 iki 800 km/s, temperatūra artima 10 5 K (prisiminkime, kad vainiko temperatūra yra 2×10 6 K).
saulėtas vėjas yra saulės vainikinės plazmos nutekėjimas į tarpplanetinę erdvę. Žemės orbitos lygyje saulės vėjo dalelių (protonų ir elektronų) vidutinis greitis yra apie 400 km/s, dalelių skaičius – kelios dešimtys 1 cm 3 .

Anglų mokslininkas Viljamas Gilbertas, karalienės Elžbietos teismo gydytojas, 1600 m. pirmą kartą parodė, kad Žemė yra magnetas, kurio ašis nesutampa su Žemės sukimosi ašimi. Todėl aplink Žemę, kaip ir aplink bet kurį magnetą, yra magnetinis laukas. 1635 m. Gellibrandas atrado, kad žemės magneto laukas pamažu keičiasi, o Edmundas Halley atliko pirmąjį pasaulyje magnetinį vandenynų tyrimą ir sukūrė pirmuosius pasaulio magnetinius žemėlapius (1702 m.). 1835 m. Gaussas atliko žemės magnetinio lauko sferinę harmoninę analizę. Jis Getingene sukūrė pirmąją pasaulyje magnetinę observatoriją.

Keletas žodžių apie magnetines korteles. Paprastai kas 5 metus magnetinio lauko pasiskirstymas Žemės paviršiuje atvaizduojamas trijų ar daugiau magnetinių elementų magnetiniais žemėlapiais. Kiekviename iš šių žemėlapių yra nubrėžtos izoliacijos, išilgai kurių nurodytas elementas turi pastovią reikšmę. Vienodo deklinacijos D linijos vadinamos izogonėmis, I pokrypiai – izoklinomis, bendrosios jėgos B reikšmės – izodinaminėmis linijomis arba izodinomis. Elementų H, Z, X ir Y izomagnetinės linijos vadinamos atitinkamai horizontalių, vertikalių, šiaurės arba rytų komponentų izoliacijomis.

Grįžkime prie piešinio. Jis rodo apskritimą, kurio kampinis spindulys yra 90°–d, kuris apibūdina Saulės padėtį žemės paviršiuje. Didysis apskritimo lankas, nubrėžtas per tašką P ir geomagnetinį polių B, kerta šį apskritimą taškuose H'n ir H'm , kurie atitinkamai rodo Saulės padėtį geomagnetinio vidurdienio ir geomagnetinio vidurnakčio taško P momentais. priklauso nuo taško P platumos. Padėtys Saulės vietinį tikrąjį vidurdienį ir vidurnaktį atitinkamai žymimos taškais H n ir H m. Kai d teigiamas (vasara šiauriniame pusrutulyje), tai rytinė geomagnetinės dienos pusė nėra lygi vakarinei. Didelėse platumose geomagnetinis laikas didžiąją paros dalį gali labai skirtis nuo tikrojo ar vidutinio laiko.
Kalbėdami apie laiko ir koordinačių sistemas, pakalbėkime ir apie magnetinio dipolio ekscentriškumą. Ekscentrinis dipolis lėtai slenka į išorę (šiaurę ir vakarus) nuo 1836 m. Ar jis kirto pusiaujo plokštumą? apie 1862 m. Jo radialinė trajektorija yra Gilberto salos regione Ramiajame vandenyne

MAGNETINIO LAUKO VEIKIMAS SROVĖJE

Kiekviename sektoriuje saulės vėjo greitis ir dalelių tankis sistemingai kinta. Stebėjimai su raketomis rodo, kad abu parametrai smarkiai padidėja ties sektoriaus riba. Antros dienos pabaigoje peržengus sektoriaus ribą tankis labai greitai, o vėliau po dviejų ar trijų dienų pamažu pradeda didėti. Saulės vėjo greitis lėtai mažėja antrą ar trečią dieną pasiekęs piką. Sektorinė struktūra ir pastebėti greičio bei tankio kitimai yra glaudžiai susiję su magnetosferos trikdžiais. Sektorių struktūra yra gana stabili, todėl visas srauto modelis sukasi kartu su Saule bent keletą saulės apsisukimų, prasiskverbdamas virš Žemės maždaug kas 27 dienas.

Magnetinis laukas yra erdvės sritis, kurioje bionų, visų sąveikų siųstuvų, konfigūracija yra dinamiškas, tarpusavyje suderintas sukimasis.

Magnetinių jėgų veikimo kryptis sutampa su bionų sukimosi ašimi, naudojant dešiniojo varžto taisyklę. Magnetiniam laukui būdingą jėgą lemia bionų sukimosi dažnis. Kuo didesnis greitis, tuo stipresnis laukas. Magnetinį lauką teisingiau būtų vadinti elektrodinaminiu, nes jis atsiranda tik judant įkrautoms dalelėms ir veikia tik judančius krūvius.

Paaiškinkime, kodėl magnetinis laukas yra dinaminis. Kad atsirastų magnetinis laukas, būtina, kad bionai pradėtų suktis, ir tik judantis krūvis gali priversti juos suktis, kuris pritrauks vieną iš biono polių. Jei krūvis nejuda, bionas nesisuks.

Magnetinis laukas susidaro tik aplink judančius elektros krūvius. Štai kodėl magnetinis ir elektrinis laukai yra neatskiriami ir kartu sudaro elektromagnetinį lauką. Magnetinio lauko komponentai yra tarpusavyje susiję ir veikia vienas kitą, keisdami savo savybes.

Magnetinio lauko savybės:

• Magnetinis laukas atsiranda veikiant elektros srovės krūviams.
• Bet kuriame taške magnetiniam laukui būdingas fizinio dydžio vektorius, vadinamas magnetine indukcija, kuri yra magnetiniam laukui būdinga jėga.
• Magnetinis laukas gali paveikti tik magnetus, laidžius laidininkus ir judančius krūvius.
• Magnetinis laukas gali būti pastovaus ir kintamo tipo
• Magnetinis laukas matuojamas tik specialiais prietaisais ir jo negalima suvokti žmogaus pojūčiais.
• Magnetinis laukas yra elektrodinaminis, nes susidaro tik judant įkrautoms dalelėms ir veikia tik tuos krūvius, kurie juda.
• Įkrautos dalelės juda statmena trajektorija.

Magnetinio lauko dydis priklauso nuo magnetinio lauko kitimo greičio. Pagal šią savybę yra dviejų tipų magnetinis laukas: dinaminis magnetinis laukas ir gravitacinis magnetinis laukas. Gravitacinis magnetinis laukas atsiranda tik prie elementariųjų dalelių ir susidaro priklausomai nuo šių dalelių struktūrinių ypatybių.

Magnetinis momentas atsiranda, kai magnetinis laukas veikia laidų rėmą. Kitaip tariant, magnetinis momentas yra vektorius, esantis tiesėje, kuri eina statmenai rėmui.

Magnetinį lauką galima pavaizduoti grafiškai naudojant magnetines jėgos linijas. Šios linijos nubrėžtos tokia kryptimi, kad lauko jėgų kryptis sutaptų su pačios lauko linijos kryptimi. Magnetinio lauko linijos yra ištisinės ir uždarytos tuo pačiu metu. Magnetinio lauko kryptis nustatoma naudojant magnetinę adatą. Jėgos linijos taip pat lemia magneto poliškumą, galas su jėgos linijų išėjimu yra šiaurės ašigalis, o galas su šių linijų įėjimu yra pietinis polius.

Tema: Magnetinis laukas

Parengė: Baigaraševas D.M.

Patikrintas: Gabdullina A.T.

Magnetinis laukas

Jei du lygiagretūs laidininkai yra prijungti prie srovės šaltinio taip, kad per juos praeina elektros srovė, tai, priklausomai nuo srovės krypties juose, laidininkai arba atstumia, arba traukia.

Šio reiškinio paaiškinimas yra įmanomas atsižvelgiant į ypatingos rūšies materijos - magnetinio lauko - atsiradimą aplink laidininkus.

Jėgos, su kuriomis sąveikauja srovės laidininkai, vadinamos magnetinis.

Magnetinis laukas- tai ypatinga materijos rūšis, kurios specifinis bruožas yra judančio elektros krūvio veikimas, laidininkai su srove, kūnai su magnetiniu momentu, kurių jėga priklauso nuo krūvio greičio vektoriaus, srovės stiprumo kryptis laidininko ir kūno magnetinio momento krypties.

Magnetizmo istorija siekia senovės laikus, senąsias Mažosios Azijos civilizacijas. Būtent Mažosios Azijos teritorijoje, Magnezijoje, buvo rasta uola, kurios pavyzdžiai buvo pritraukti vienas prie kito. Pagal vietovės pavadinimą tokie pavyzdžiai pradėti vadinti „magnetais“. Bet koks strypo ar pasagos formos magnetas turi du galus, kurie vadinami poliais; būtent šioje vietoje jo magnetinės savybės yra ryškiausios. Jei pakabinsite magnetą ant stygos, vienas polius visada bus nukreiptas į šiaurę. Kompasas yra pagrįstas šiuo principu. Į šiaurę nukreiptas laisvai kabančio magneto polius vadinamas magneto šiauriniu poliumi (N). Priešingas ašigalis vadinamas pietų ašigaliu (S).

Magnetiniai poliai sąveikauja vienas su kitu: kaip poliai atstumia, o skirtingai nei poliai traukia. Panašiai elektrinio lauko, supančio elektros krūvį, sąvoka pristato magnetinio lauko aplink magnetą sąvoką.

1820 metais Oerstedas (1777-1851) atrado, kad magnetinė adata, esanti šalia elektros laidininko, nukrypsta, kai per laidininką teka srovė, tai yra, aplink srovę nešantį laidininką sukuriamas magnetinis laukas. Jei imsime rėmą su srove, tai išorinis magnetinis laukas sąveikauja su rėmo magnetiniu lauku ir turi jam orientacinį poveikį, t. y. yra rėmo padėtis, kurioje išorinis magnetinis laukas turi didžiausią sukimosi poveikį. tai, ir yra padėtis, kai sukimo momento jėga lygi nuliui.

Magnetinį lauką bet kuriame taške galima apibūdinti vektoriumi B, kuris vadinamas magnetinės indukcijos vektorius arba magnetinė indukcija taške.

Magnetinė indukcija B yra vektorinis fizikinis dydis, kuris yra magnetinio lauko taške būdinga jėga. Jis lygus maksimalių mechaninių jėgų, veikiančių kilpą, kai srovė yra viename lauke, ir srovės stiprio kilpoje ir jos ploto sandaugai:

Magnetinės indukcijos vektoriaus B kryptis laikoma rėmo teigiamos normaliosios krypties, kuri yra susijusi su srove rėmelyje pagal dešiniojo varžto taisyklę, su mechaniniu momentu, lygiu nuliui.

Taip pat, kaip vaizduojamos elektrinio lauko stiprio linijos, vaizduojamos magnetinio lauko indukcijos linijos. Magnetinio lauko indukcijos linija yra įsivaizduojama linija, kurios liestinė taške sutampa su kryptimi B.

Magnetinio lauko kryptys tam tikrame taške taip pat gali būti apibrėžtos kaip kryptis, kuri rodo

tame taške uždėtos kompaso rodyklės šiaurinis ašigalis. Manoma, kad magnetinio lauko indukcijos linijos nukreiptos iš šiaurės ašigalio į pietus.

Tiesiąja laidininke tekančia elektros srove sukuriamo magnetinio lauko magnetinės indukcijos linijų kryptis nustatoma pagal sraigto arba dešiniojo sraigto taisyklę. Sraigto galvutės sukimosi kryptis imama magnetinės indukcijos linijų kryptimi, kuri užtikrintų jos transliacinį judėjimą elektros srovės kryptimi (59 pav.).

kur n 01 = 4 Pi 10 -7 V s / (A m). - magnetinė konstanta, R - atstumas, I - srovės stipris laidininke.

Skirtingai nuo elektrostatinio lauko linijų, kurios prasideda nuo teigiamo krūvio ir baigiasi neigiamu, magnetinio lauko linijos visada yra uždaros. Magnetinio krūvio, panašaus į elektros krūvį, nerasta.

Viena tesla (1 T) imama kaip indukcijos vienetas - tokio vienodo magnetinio lauko indukcija, kurioje maksimalus 1 Nm sukimo momentas veikia 1 m 2 ploto rėmą, per kurį srovė Teka 1 A.

Magnetinio lauko indukciją taip pat galima nustatyti pagal jėgą, veikiančią srovę nešantį laidininką magnetiniame lauke.

Laidininką, kurio srovė yra magnetiniame lauke, veikia Ampero jėga, kurios vertė nustatoma pagal šią išraišką:

kur aš yra srovės stiprumas laidininke, l- laidininko ilgis B yra magnetinės indukcijos vektoriaus modulis ir kampas tarp vektoriaus ir srovės krypties.

Ampero jėgos kryptį galima nustatyti pagal kairės rankos taisyklę: kairės rankos delnas yra taip, kad magnetinės indukcijos linijos patektų į delną, keturi pirštai dedami srovės kryptimi laidininke, tada sulenktas nykštys rodo Ampero jėgos kryptį.

Atsižvelgiant į tai, kad I = q 0 nSv ir šią išraišką pakeitus į (3.21), gauname F = q 0 nSh/B sin a. Dalelių (N) skaičius tam tikrame laidininko tūryje yra N = nSl, tada F = q 0 NvB sin a.

Nustatykime jėgą, veikiančią iš magnetinio lauko pusės į atskirą įkrautą dalelę, judančią magnetiniame lauke:

Ši jėga vadinama Lorenco jėga (1853-1928). Lorenco jėgos kryptį galima nustatyti pagal kairės rankos taisyklę: kairės rankos delnas išdėstytas taip, kad magnetinės indukcijos linijos patektų į delną, keturi pirštai rodo teigiamo krūvio judėjimo kryptį, nykštis. išlenktas rodo Lorenco jėgos kryptį.

Sąveikos jėga tarp dviejų lygiagrečių laidininkų, kuriais teka srovės I 1 ir I 2, yra lygi:

kur l- laidininko dalis, kuri yra magnetiniame lauke. Jeigu srovės tos pačios krypties, tai laidininkai pritraukiami (60 pav.), jei priešinga – atstumiami. Jėgos, veikiančios kiekvieną laidininką, yra vienodo dydžio, priešingos krypties. Formulė (3.22) yra pagrindinė srovės stiprumo vienetui 1 amperas (1 A) nustatyti.

Medžiagos magnetinėms savybėms būdingas skaliarinis fizikinis dydis – magnetinis pralaidumas, kuris parodo, kiek kartų visiškai lauką užpildančioje medžiagoje esančio magnetinio lauko indukcija B absoliučia reikšme skiriasi nuo magnetinio lauko indukcijos B 0 vakuume:

Pagal magnetines savybes visos medžiagos skirstomos į diamagnetinis, paramagnetinis ir feromagnetinis.

Apsvarstykite medžiagų magnetinių savybių prigimtį.

Medžiagos atomų apvalkale esantys elektronai juda skirtingomis orbitomis. Paprastumo dėlei manome, kad šios orbitos yra apskritos, o kiekvienas elektronas, besisukantis aplink atomo branduolį, gali būti laikomas apskrita elektros srove. Kiekvienas elektronas, kaip žiedinė srovė, sukuria magnetinį lauką, kurį vadinsime orbitiniu. Be to, elektronas atome turi savo magnetinį lauką, vadinamą sukimosi lauku.

Jei įvedant į išorinį magnetinį lauką su indukcija B 0, medžiagos viduje susidaro indukcija B< В 0 , то такие вещества называются диамагнитными (n< 1).

AT diamagnetinis Medžiagose, kuriose nėra išorinio magnetinio lauko, elektronų magnetiniai laukai yra kompensuojami, o juos įvedus į magnetinį lauką, atomo magnetinio lauko indukcija tampa nukreipta prieš išorinį lauką. Diamagnetas išstumiamas iš išorinio magnetinio lauko.

At paramagnetinis medžiagų, magnetinė elektronų indukcija atomuose nėra visiškai kompensuota, o atomas kaip visuma pasirodo kaip mažas nuolatinis magnetas. Paprastai medžiagoje visi šie maži magnetai yra savavališkai orientuoti, o bendra visų jų laukų magnetinė indukcija yra lygi nuliui. Jei įdėsite paramagnetą į išorinį magnetinį lauką, tada visi maži magnetai – atomai išoriniame magnetiniame lauke pasisuks kaip kompaso adatos, o medžiagos magnetinis laukas padidės ( n >= 1).

feromagnetinis yra medžiagos, kurios yra n„1. Feromagnetinėse medžiagose susidaro vadinamieji domenai, makroskopinės spontaninio įmagnetinimo sritys.

Skirtingose ​​srityse magnetinių laukų indukcija turi skirtingas kryptis (61 pav.) ir dideliame kristale

abipusiai kompensuoja vienas kitą. Kai feromagnetinis mėginys įvedamas į išorinį magnetinį lauką, atskirų domenų ribos pasislenka taip, kad padidėtų išilgai išorinio lauko orientuotų domenų tūris.

Didėjant išorinio lauko B 0 indukcijai, didėja įmagnetintos medžiagos magnetinė indukcija. Kai kurioms B 0 vertėms indukcija sustabdo staigų jo augimą. Šis reiškinys vadinamas magnetiniu prisotinimu.

Būdingas feromagnetinių medžiagų bruožas yra histerezės reiškinys, kurį sudaro dviprasmiška medžiagoje esančios indukcijos priklausomybė nuo išorinio magnetinio lauko indukcijos jam kintant.

Magnetinė histerezės kilpa yra uždara kreivė (cdc`d`c), išreiškianti medžiagoje esančios indukcijos priklausomybę nuo išorinio lauko indukcijos amplitudės, periodiškai kintant gana lėtam pastarajam (62 pav.).

Histerezės kilpa apibūdinama šiomis reikšmėmis B s , B r , B c . B s - didžiausia medžiagos indukcijos vertė esant B 0s; B r - liekamoji indukcija, lygi indukcijos medžiagoje dydžiui, kai išorinio magnetinio lauko indukcija sumažėja nuo B 0s iki nulio; -B c ir B c - priverstinė jėga - vertė lygi išorinio magnetinio lauko indukcijai, reikalingai pakeisti indukciją medžiagoje iš liekamosios į nulį.

Kiekvienam feromagnetui yra tokia temperatūra (Curie taškas (J. Curie, 1859-1906), kurią viršijus feromagnetas praranda savo feromagnetines savybes.

Yra du būdai, kaip įmagnetintą feromagnetą perkelti į išmagnetintą būseną: a) kaitinti virš Curie taško ir atvėsinti; b) įmagnetinti medžiagą kintamu magnetiniu lauku, kurio amplitudė lėtai mažėja.

Feromagnetai, turintys mažą likutinę indukciją ir koercinę jėgą, vadinami minkštaisiais magnetais. Jie pritaikomi įrenginiuose, kuriuose feromagnetas turi būti dažnai permagnetinamas (transformatorių, generatorių šerdys ir kt.).

Nuolatiniams magnetams gaminti naudojami magnetiškai kieti feromagnetai, turintys didelę prievartą.